Sistemas de referencia no inerciales

Sistemas de referencia no inerciales

Marco de referencia inercial y no inercial

Este capítulo se ha centrado en la descripción del movimiento en marcos de referencia no inerciales. Se ha demostrado que la fuerza y la aceleración en marcos no inerciales pueden relacionarse utilizando la mecánica newtoniana o lagrangiana introduciendo fuerzas inerciales adicionales en el marco de referencia no inercial.
En un marco de referencia primado, que está sufriendo una aceleración de traslación \(\mathbf{A}\), el movimiento en este marco no inercial puede calcularse añadiendo una fuerza inercial \(-m\mathbf{A}\), que conduce a una ecuación de movimiento
Tanto la mecánica newtoniana como la lagrangiana se utilizaron para mostrar que para el caso de la aceleración traslacional más la rotación, la fuerza efectiva en el marco no inercial (doblemente imprimado) puede escribirse como
\[\mathbf{F}_{eff} = m\mathbf{a}^{prime\prime} = \mathbf{F} – m (\mathbf{A} + \boldsymbol{\omega} \mathbf{V} + 2 veces el símbolo de la marca v^^prima + veces el símbolo de la marca (símbolo de la marca r^prima) + veces el símbolo de la marca \N – tiempos \N – r}^\N – prima) \]

Qué es el marco de referencia no inercial

Este capítulo se ha centrado en la descripción del movimiento en marcos de referencia no inerciales. Se ha demostrado que la fuerza y la aceleración en marcos no inerciales pueden relacionarse utilizando la mecánica newtoniana o lagrangiana introduciendo fuerzas inerciales adicionales en el marco de referencia no inercial.
En un marco de referencia primado, que está sufriendo una aceleración de traslación \(\mathbf{A}\), el movimiento en este marco no inercial puede calcularse añadiendo una fuerza inercial \(-m\mathbf{A}\), que conduce a una ecuación de movimiento
Tanto la mecánica newtoniana como la lagrangiana se utilizaron para mostrar que para el caso de la aceleración traslacional más la rotación, la fuerza efectiva en el marco no inercial (doblemente imprimado) puede escribirse como
\[\mathbf{F}_{eff} = m\mathbf{a}^{prime\prime} = \mathbf{F} – m (\mathbf{A} + \boldsymbol{\omega} \mathbf{V} + 2 veces el símbolo de la marca v^^prima + veces el símbolo de la marca (símbolo de la marca r^prima) + veces el símbolo de la marca \N – tiempos \N – r}^\N – prima) \]

Qué es el marco de referencia no inercial ejemplos

Un marco de referencia no inercial es un marco de referencia que sufre una aceleración con respecto a un marco inercial[1] Un acelerómetro en reposo en un marco no inercial detectará, en general, una aceleración distinta de cero. Mientras que las leyes del movimiento son las mismas en todos los marcos inerciales, en los marcos no inerciales varían de un marco a otro dependiendo de la aceleración[2][3].
En la mecánica clásica a menudo es posible explicar el movimiento de los cuerpos en marcos de referencia no inerciales introduciendo fuerzas ficticias adicionales (también llamadas fuerzas inerciales, pseudofuerzas[4] y fuerzas de d’Alembert) a la segunda ley de Newton. Algunos ejemplos comunes son la fuerza de Coriolis y la fuerza centrífuga. En general, la expresión de cualquier fuerza ficticia puede derivarse de la aceleración del marco no inercial[5]. Como afirman Goodman y Warner, «se podría decir que F = ma se mantiene en cualquier sistema de coordenadas siempre que se redefina el término ‘fuerza’ para incluir las llamadas ‘fuerzas efectivas invertidas’ o ‘fuerzas de inercia'»[6].

En el marco no inercial f

Este capítulo se ha centrado en la descripción del movimiento en marcos de referencia no inerciales. Se ha demostrado que la fuerza y la aceleración en marcos no inerciales pueden relacionarse utilizando la mecánica newtoniana o lagrangiana introduciendo fuerzas inerciales adicionales en el marco de referencia no inercial.
En un marco de referencia primado, que está sufriendo una aceleración de traslación \(\mathbf{A}\), el movimiento en este marco no inercial puede calcularse añadiendo una fuerza inercial \(-m\mathbf{A}\), que conduce a una ecuación de movimiento
Tanto la mecánica newtoniana como la lagrangiana se utilizaron para mostrar que para el caso de la aceleración traslacional más la rotación, la fuerza efectiva en el marco no inercial (doblemente imprimado) puede escribirse como
\[\mathbf{F}_{eff} = m\mathbf{a}^{prime\prime} = \mathbf{F} – m (\mathbf{A} + \boldsymbol{\omega} \mathbf{V} + 2 veces el símbolo de la marca v^^prima + veces el símbolo de la marca (símbolo de la marca r^prima) + veces el símbolo de la marca \N – tiempos \N – r}^\N – prima) \]

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